Главная > Разное > Теория цепей и техника измерений в дециметровом и сантиметровом диапазона
<< Предыдущий параграф
Следующий параграф >>
<< Предыдущий параграф Следующий параграф >>
Макеты страниц

49. РЕЗОНАНСНЫЙ МЕТОД ИЗМЕРЕНИЙ

Общие положения

Зависимость активной мощности, поступающей в сопротивление нагрузки от величины последнего, можно использовать для определения полных сопротивлений.

Для резонатора, подключенного к источнику колебаний через линию, если связь его с линией не является слишком слабой, в области резонансной частоты отмечается, как уже говорилось в § 44, значительное перемещение узла напряжения. В качестве можно выбрать такое значение, при котором в соответствующей отсчетной точке В возникает узел напряжения. Тогда относительно этой точки объемный резонатор представится в виде последовательного колебательного контура (рис. 49.1), при этом всегда имеющиеся потери можно учесть с помощью небольшого последовательно включенного сопротивления В области частоты значение входного сопротивления будет перемещаться по линии, параллельной мнимой оси и проходящей через точку (рис. 49.2). В отношении измерения затухания для резонатора справедливы те же положения, что и для последовательного колебательного контура

длинноволнового диапазона. При этом можно, например, экспериментальным путем определять зависимость модуля тока от частоты при постоянном входном напряжении Можно также определять аналогичную зависимость для поступающей в нагрузку активной мощности

Важно, чтобы напряжение оставалось неизменным. Этого можно достичь, применяя генератор, у которого внутреннее сопротивление

Рис. 49.1. Последовательный резонансный контур.

Рис. 49.2. Изменение полного сопротивления последовательного резонансного контура.

В данном случае это требование можно выполнить например, создавая в точке В (или в точке, удаленной от нее на с помощью параллельного реактивного сопротивления режим, близкий к короткому замыканию, или, другими словами, устанавливая чрезвычайно слабую связь генератора с резонатором.

Как уже говорилось в § 44, слабая связь характеризуется очень высоким коэффициентом трансформации Условие означает, что сопротивление нагрузки не оказывает обратного действия на генератор. При достаточно большом коэффициенте трансформации резонатор, как это показано в § 44, практически не влияет на режим в подключаемой линии. Следовательно, имеется возможность проверить, является ли связь достаточно слабой. На основе результатов § 47 рассмотрим вопрос отдачи активной мощности в резонатор, не прибегая к токам и напряжениям, так как на сверхвысоких частотах измерение последних весьма затруднительно.

Как уже упоминалось, очень слабая связь для соответствующей отсчетной точки В эквивалентна включению генератора с очень малым внутренним сопротивлением Можно считать, что равно нулю, тогда кривыми постоянного коэффициента согласования будут являться окружности, касающиеся мнимой оси в нулевой точке, и для действительных значений сопротивления нагрузки будет справедливо соотношение

Следовательно, в сопротивлении (рис. 49.2) на частотах соответственно, будет поступать половина активной мощности, отдаваемой в сопротивление нагрузки на резонансной частоте

В зависимости от величины подводимой активной мощности в области, расположенной внутри резонатора, изменяются напряженности электрического и магнитного полей. Так как при небольшом изменении частоты распределение силовых линий толя остается практически неизменным, то очевидно, что в каждой точке внутри резонатора напряженности электрического и магнитного полей будут пропорциональны квадратному корню из подводимой активной мощности. Поэтому с любой точкой можно связать детектор, выпрямленный ток которого будет определяться напряженностью электрического (или магнитного) поля, и с его помощью наблюдать резонансную кривую. Связь должна быть очень слабой, чтобы в объемный контур практически не вносились дополнительные потери. Экспериментально это устанавливается из того, что при еще более слабой связи уже не удается определить изменения в ширине резонансной кривой. Градуировку детектора можно произвести, например, так, как это описано в § 23 и показано на рис. 23.2 и 23.3.

Ширина резонансной кривой равна разности частот при которых величина активной мощности, поглощаемой резонатором, уменьшается в два раза. В этих точках мнимая часть полного сопротивления равна его действительной части (рис. 49.2).

В § 31 отмечалось, что описанный там способ измерения родственен резонансному методу. В этом можно легко убедиться, сравнив рисунки 49.2 и 31.5. На рис. 31.6 с изменением частоты точка, изображающая полное

сопротивление, проходит по крвдой которая соответствует кривой рис. 49.2.

Резонансным способом можно производить многие измерения, которые также можно произвести и с помощью измерительной линии. Ниже это будет показано на нескольких примерах, число которых может быть как угодно велико.

Измерение трансформирующих свойств четырехполюсников без потерь

В § 26 и 27 был описан способ измерения характеристик четырехполюсников без потерь с помощью измерительной линии. Аналогичные измерения могут также производиться резонансным методом без измерительной линии. Поясним это на примере рис. 49.3 сначала для четырехполюсника без потерь. Здесь четырехполюсник также нагружен на переменное реактивное сопротивление. Если он оканчивается однородной линией, то в последнюю помещается короткозамыкающий поршень

Предположим, что на входе четырехполюсника также подключена однородная линия. Тогда эту схему можно превратить в резонатор, снабжая однородную линию, подключенную на входе, перемещающимся короткозамыкаюшим поршнем и присоединяя генератор к устройству, например, с помощью зонда, обеспечивающего очень слабую связь. Одновременно где-нибудь в другом месте (используя также очень слабую связь) подключают детектор Его можно включить как во входную или выходную линии, так и в любое другое место. В схеме, очевидно, возникает резонанс, если сопротивление нагрузки (в данном случае короткозамыкающий поршень расположить так, чтобы на соответствующей частоте в точке устанавливался минимум напряжения. В этот момент схема поглощает максимальную мощность, что можно обнаружить, используя детектор Если сопротивление нагрузки изменить, то настройка в резонанс нарушится и при постоянной частоте восстановится снова лишь тогда, когда поршень переместится

Рис. 49.3. Схема для измерения трансформирующих свойств четырехполюсников резонансным методом.

снова в точку входной линии, соответствующую минимуму напряжения. Таким образом, поддерживая частоту постоянной, можно определить зависимость положения узла напряжения на входе линии от величины сопротивления нагрузки. Очевидно, что в этом случае возможны такие же виды измерений для четырехполюсников без потерь, на входе которых подключена однородная линия, что и использовании измерительной линии. Обработка результатов производится так, как это описано в § 26.

Таким путем можно производить очень точные измерения, необходимые, например, в случае четырехполюсника, обусловливающего очень сильную траисформацию, или в случае, когда сопротивление нагрузки четырехполюсника можно изменять лишь в очень небольших пределах. Примерам этого может служить генераторная или приемноусилительная лампа, которую между парой расположенных внутри электродов и выведенной наружу линией можно рассматривать как четырехполюсник. Сопротивление нагрузки четырехполюсника, как об этом уже говорилось в § 26, можно в этом случае наменять лишь в небольших пределах. При этом, как правило, в линии, подключенной ко входу четырехполюсника, полное сопротивление изменяется незначительно. В схеме с острым резонансом такое изменение легко обнаружить. Если вместо простого короткозамыкающего поршня использовать устройство (рис. 49.4), которое рассматривалось в конце § 28, то такое изменение реактивного сопротивления можно точно измерить.

Рис. 49.4. Короткозамыкающий поршень с точной установкой.

При очень малом сдвиге узла напряжения, во входной линии можно поступить иначе. Вместо того, чтобы перемещать короткозамыкающий поршень можно изменять частоту и определять ее значение при резонансе в зависимости от величины реактивного сопротивления нагрузки. Пусть некоторому измененному сопротивлению «агрузки соответствует изменение резонансной частоты, равное Для пересчета при постоянном сопротивлении нагрузки и для одного очень точно измеренного сдвига короткозамыкающего поршня К следует определить изменение резонансной частоты. При малом значении можно предположить, что оно пропорционально сдвигу короткозамыкающего поршня Отсюда следует, что

изменение резонансной частоты при сопротивлении нагрузки эквивалентно смещению

короткозамыкающего поршня при постоянной частоте.

Измерение комплексных сопротивлений

Резонансный метод дает возможность особенно просто измерять сопротивления с активной составляющей, если соответствующие элементы схемы подключены к однородным линиям. В качестве примера рассмотрим измерение сопротивления приемного детектора (рис. 49.5), подключенного на конце однородной линии (двухпроводной или волноводной). В этом случае при измерениях передатчик подключают к противоположному концу линии, используя очень слабую связь. Этого, в частности, можно добиться, подключив на вход линии антенну с очень малым сопротивлением излучения, так что передатчик представится практически в виде генератора с внутренним сопротивлением

Рис. 49.5. Схема для измерения полного сопротивления детектора, включенного в линию.

Так, например, волноводную линию можно ограничить на входе стенкой с узкой щелью и разместить перед ней передающую антенну. При измерениях изменяют длину линии между детектором и щелью и измеряют выпрямленный ток детектора. При этом в пространстве между передатчиком и приемной антенной (щелью) ничего не должно изменяться. В этом случае можно считать, что в некотором сечении А линии, удаленном на определенное расстояние от приемной антенны, включен генератор с внутренним сопротивлением При изменении длины I между сечением А и детектором точка, соответствующая сопротивлению детектора отнесенному к сечению А, проходит по окружности постоянного рассогласования Ко (рис. 49.6). На детектор поступает максимальная мощность, если трансформированное сопротивление принимает чисто активное значение Мощность падает вдвое, если или При этом значения

и расположены на окружности К, проходящей через точки и нуль (окружность постоянного «коэффициента согласования для генератора с внутренним сопротивлением, равным нулю). Изменение полного сопротивления детектора в пределах между значениями соответствует изменению длины линии I на величину Если детектор имеет квадратичную характеристику, то выпрямленный ток пропорционален потребляемой им мощности и поэтому в точках величина тока уменьшается на половину от своего максимального значения.

Рис. 49.6. Геометрические построения к рис. 49.5.

Измерения в этом случае производят следующим образом. Для схемы, изображенной на рис. 49,5, определяют длину 10, при которой выпрямленный ток детектора максимален. Тогда детектор в отсчетной точке А, в которой генератор имеет внутреннее сопротивление, равное нулю, будет представлять собой чисто активное сопротивление Затем определяют длины и 12, при которых выпрямленный ток уменьшается на половину (абсолютные значения разностей должны быть одинаковы). Из выражения вычисляют угол поворота а и на диаграмме трансформации эллиптического типа находят соответствующие углу а окружности постоянной фазы (рис. 49.6), на которых расположены значения Путем подбора находят вписанную окружность К и ее центр — точку Очень малым углам а соответствуют окружности К с большим значением коэффициента стоячей волны участки которых, расположенные в области можно рассматривать как прямые, параллельные мнимой оси. Для этого случая можно считать, что мнимой части от мнимой части от

и, следовательно, вычисляется очень просто. При многократных измерениях целесообразно изображать зависимость величины от угла а в виде кривой, по которой для каждого найденного путем измерений значения а без особого труда определяется соответствующая окружность постоянного рассогласования причем при построении этой кривой, исходя из значения геометрическим или аналитическим способом находят соответствующий угол а.

Далее для значения находят окружность постоянного рассогласования К, на которой расположено значение сопротивления детектора Чтобы определить точно положение точки на окружности Ко, необходимо знать, где на линии расположена точка А, в которой приемная антенна может быть представлена в виде генератора с внутренним сопротивлением, равным нулю.

Рис. 49.7. Устройство для определения на линии отсчетной точки А, определяющей положение генератора (рис. 49.5).

В случае, который показан на рис. 49,5, это сечение практически совпадает со щелью, расположенной на входе волновода, поскольку волновод будет настроен в резонанс тогда, когда расстояние от щели до точки короткого замыкания равно половине длины волны. Это означает, что в нагрузку с очень малым сопротивлением будет поступать наибольшая мощность тогда, когда эта нагрузка находится точно в месте короткого замыкания.

В других случаях необходимо производить вспомогательное измерение, сущность которого поясняет рис. 49.7. Здесь роль антенны выполняет очень небольшой выступ внутреннего проводника коаксиальной линии. Необходимо вьняснщгь, к какой точке линии следует отнести антенну, чтобы ее можно было представить в виде генератора с внутренним сопротивлением, равным нулю. Для этого в линию вводится короткозамыкающий поршень К и посредством очень слабой связи к ней подключается вспомогательный детектор Выпрямленный ток его максимален тогда, когда короткозамыкающий поршень К находится в искомой точке А или на расстоянии, кратном половине длины волны от нее.

После того, как сечение А найдено, можно найти также положение точки полного сопротивления детектора

на окружности постоянного рассогласования Ко (рис. 49.6). Для этого определяют положение детектора, при котором его выпрямленный ток максимален, и затем находят расстояние от детектора до точки А. Исходя из , вычисляют угол и откладывают его относительно фиксированной точки диаграммы трансформации от действительной оси в направлении против часовой стрелки. В результате находится окружность постоянной фазы которая пересекает окружность К в точке .

Так же, как и сопротивление детектора, можно измерить сопротивление любой другой нагрузки. Чтобы определить, какая мощность поступает в нагрузку и как она изменяется в зависимости от длины линии, вблизи сопротивления нагрузки можно подключить детектор, очень слабо связанный с линией. Если, например, в сопротивление нагрузки поступает удвоенная активная мощность, то она же поступит и на детектор.

Определение сопротивления детектора только что описанным способом имеет известные преимущества по сравнению с определением его с помощью измерительной линии, когда детектор подключается к выходному фланцу линии. Прежде всего при этом не требуется измерительной линии. Кроме того, при измерении с помощью линии к детектору нужно подводить такую мощность, чтобы его выпрямленный ток был достаточно большим и можно было бы определить распределение напряжения вдоль линии. Это значит, что величина подаваемой на детектор активной мощности не должна быть меньше некоторой относительно высокой минимальной величины. Но сопротивление детектора зависит также от величины поступающей на него активной мощности (или, другими словами, от величины выпрямленного тока). При конструировании приёмников прямого усиления в большинстве случаев необходимо знать сопротивление детектора, соответствующее чрезвычайно малым выпрямленным токам. Измерения же таких значений можно производить только с помощью схемы, изображенной на рис. 49.5, а не с помощью измерительной линии.

Если характеристика детектора не являемся квадратичной или в отношении этого имеются сомнения, то оценка результатов с помощью диаграммы, изображенной на рис. 49.6, становится затруднительной. Пригодный для этого случая способ, при котором к детектору требуется подводить также очень малую активную мощность, иллюстрирует рис. 49.8 [54]. Здесь детектор встроен в связанную

с зондом детекторную камеру измерительной линии. Детекторная камера состоит из раздвижной однородной линии, на конце которой находится исследуемый детектор. Эта линия соответствует устройству, изображенному на рис. 49.5. Часть зонда, расположенная в основной линии, заменяет антенну, с помощью которой осуществляется требуемая очень слабая связь с генератором. На выходе измерительная линия замыкается накоротко, так что в ней существует чисто синусоидальное распределение напряжения.

Измерение сопротивления детектора может производиться весьма точно следующим способом.

Рис. 49.8. Измерение сопротивления детектора при очень малом постоянном значении выпрямленного тока.

Установив зонд вблизи минимума напряжения путем настройки детекторной камеры в резонанс, добиваются максимального значения выпрямленного тока. Так как закон распределения напряжения в измерительной линии известен, то зонд можно установить в таком ее сечении, где напряжение увеличивается в раз. Это означает, что э. д. с. генератора с внутренним сопротивлением, практически равным нулю, увеличивается в 2 раз. Тогда на детектор камеры, настроенной в резонанс, будет поступать вдвое большая активная мощность. После этого длина I связанной с зондом раздвижной линии изменяется так, чтобы ток детектора стал таким же, как и при первоначальной установке зонда в измерительной линии. Другими словами, сопротивление детектора, трансформированное в точку, где внутреннее сопротивление генератора равно нулю, изменяется так, что, несмотря на увеличение раз, отбираемая детектором активная мощность остается такой же, как и при резонансе. Следовательно, точке А, для которой внутреннее сопротивление генератора равно нулю, будут соответствовать сопротивления (рис. 49.6). Зная изменение длины связанной с зондом

раздвижной линии, можно вычислить сопротивление детектора (рис. 49.5 и 49.6) Для этого, используя равенство а находят окружность постоянного рассогласования К, на которой лежит точка, определяющая сопротивление детектора. Положение отсчетной точки А, где внутреннее сопротивление генератора равно нулю, находят путем вспомогательных измерений, используя устройство, представленное на рис. 49.7. Это устройство представляет собой связанную с зондом камеру, снабженную сзади подвижным короткозамыкающим поршнем, в которую включен слабо связанный с ней вспомогательный детектор. Для того чтобы выпрямленный ток вспомогательного детектора был достаточно большим, его зонд следует установить в точку максимума напряжения на измерительной линии. Преимущество данного способа заключается в том, что в процессе измерений выпрямленный ток детектора остается постоянным и поэтому нет необходимости находить зависимость этого тока от поступающей на детектор активной мощности. При неизменном значении выпрямленного тока детектор во время измерения имеет, разумеется, неизменное сопротивление.

Рис. 49.9 Устройство для измерения сопротивления излучения рупорной антенны.

Таким образом, используя закороченную на конце измерительную линию, можно создать генератор с внутренним сопротивлением, равным нулю, и регулируемой э. д. с.

В качестве другого примера, рассмотрим измерение сопротивления излучения рупорной антенны (рис. 49.9). В данном случае детектор должен иметь очень слабую связь с волноводной линией, замкнутой накоротко на противоположном от рупора конце. Антенну здесь следует рассматривать как генератор с неизвестным внутренним сопротивлением, а детектор — как его нагрузку. Сопротивление детектора, пересчитанное в точку короткого замыкания, представляет собой очень малое посравнению с волновым сопротивлением линии активное сопротивление. При измерениях изменяется длина линии между антенной

и короткозамыкателем, в то время как расстояние между точкой подключения детектора и короткозамыкателем поддерживается

Как показано § 48 на примере рис. 48,5, при расчете отдаваемой мощности иногда удобно менять местами сопротивления генератора и нагрузки, что целесообразно сделать и в описываемом случае. Тогда по мере изменения длины линии активная мощность, поступающая на детектор, будет изменяться так же, как подводимая к антенне мощность, если бы детектор являлся не нагрузкой, а генераторам. При этом точка, соответствующая еще неизвестному значению сопротивления излучения антенны, отнесенному к плоскости короткого замыкания, проходит по какой-то пока еще неизвестной окружности постоянного рассогласования К (рис. 49.10).

Рис. 49.10. Геометрические построения, разъясняющие сущность метода намерений, представленного на рис. 49.9.

Внутреннее сопротивление детектора, рассматриваемого в качестве генератора, будучи трансформированным в точку короткого замыкания, имеет значение очень близкое к нулю. На этого следует, что активная мощность, в действительности поступающая на детектор, изменяется так же, как и сопротивление антенны. Выпрямленный ток детектора имеет максимальное значение когда сопротивление антенны в точке А короткого замыкания равно сопротивлению Ток будет иметь минимальное значение при сопротивлении антенны, равном сопротивлению Таким образом, изменение потребляемой детектором активной (мощности определяется отношением Если детектор имеет квадратичную характеристику, то одновременно выполняется равенство откуда можно найти и отношение Далее, поскольку для окружности постоянного рассогласования волновое сопротивление линии), получим

Таким образом найдена окружность постоянного рассогласования Ко, на которой лежит точка, соответствующая трансформированному полному сопротивлению антенны. Зная длину линии 10 между входной точкой антенны

и короткозамыкателем для случая, когда выпрямленный ток максимален, можно точно рассчитать полное сопротивление антенны. Для этого, исходя из значения 10, вычисляем угол Откладывая его относительно фиксированной точки диаграммы против часовой стрелки от действительной оси, получаем окружность постоянной фазы К, пересечение которой с окружностью дает искомое значение сопротивления антенны

В качестве еще одного примера рассмотрим случай генераторной или приемно-усилительной лампы (см. предыдущий раздел). Определим, например, соответствующее резонансу сопротивление антенны или какой-либо другой нагрузки, отнесенное к межэлектродной области генераторной лампы. Измерения в этом случае можно производить так, как это схематично показано на рис. 49.11. К модели, соответствующей реальному устройству, в каком-нибудь месте путем слабой связи подключается детектор Кроме того, обеспечивается возможность изменения эквивалента межэлектродной емкости в определенных пределах.

Рис. 49.11. Способ измерения, соответствующий резонансу сопротивления для недоступной точки схемы, например, лежащей между электродами лампы.

В других случаях измерительный генератор подключается к схеме непосредственно и так, чтобы тоже обеспечивалась очень слабая связь. Детектор дает максимальный выпрямленный ток на частоте при которой схема генератора настроена в резонанс и возможно самовозбуждение (это справедливо, если пренебречь влиянием пространственного заряда, существующего между электродами, во время генерации и т. д.).

Затем изменением межэлектродной емкости выпрямленный ток уменьшается на половину (при условии квадратичной характеристики детектора). По величине этого изменения можно вычислить резонансное сопротивление, отнесенное к межэлектродному участку. При резонансе все устройство эквивалентно измеряемой активной проводимости (рис. 49.12). Изменяя межэлектродную емкость, можно изменить величину подключенной к ней параллельно реактивной проводимости причем выпрямленный ток при квадратичной характеристике детектора уменьшается как раз на половину, если

В тех случаях, когда постепенное изменение емкости

затруднительно, поступают так, как это описано в предыдущем разделе. Емкость изменяется только один раз на точно известную величину а затем определяется получаемая в результате этого резонансная частота Вместо уменьшения выпрямленного тока путем плавного увеличения емкости изменяется частота измерительного генератора и определяются два значения частоты при которых выпрямленный ток уменьшается наполовину. Как было показано в предыдущем разделе, изменение частоты на эквивалентно изменению емкости на величину при постоянной частоте. Величина определяет необходимое изменение реактивной проводимости которое равно искомой проводимости при резонансе .

Рис. 49.12. Вспомогательные построения к рис. 49.11.

Об остроте резонансной настройки волномера

На рис. 49.13 схематически изображен волномер, работающий по принципу поглощения. По существу он ничем не отличается от описанного выше (рис. 49.8) зонда с детекторной камерой и состоит из регулируемой по длине однородной линии, к одному из концов которой подключен детектор

Обычно желательно, чтобы волномер имел возможно более острую настройку или, другими словами, чтобы зависимость выпрямленного тока от частоты была достаточно сильной. Кроме того, требуется, чтобы при возможно более слабой связи волномера с основной линией выпрямленный ток был достаточен для отсчета, т. е. чтобы к детектору подводилась достаточная активная мощность. Последнее требование относится также и к зонду измерительной линии, т. е. в обоих случаях требования, по сути дела, совпадают. Поэтому настоящие рассуждения справедливы как по отношению к волномеру, так и по отношению к измерительной линии. Причем случай следует рассматривать как один из случаев согласования. Источник колебаний СВЧ, очень слабо связанный с волномером или измерительным зондом в определенной точке А (рис. 49.13), можно рассматривать как генератор с внутренним сопротивление, равным нулю, и определенным значением э. д. с. U. Настройка в резонанс имеет место тогда, когда сопротивление детектора, пересчитанное точку А, представляет

собой минимальное активное сопротивление Им поглощается мощность, равная Выпрямленный ток детектора будет тем больше, чем меньше Если ток при резонансе недостаточно велик, то необходимо соответственно уменьшить величину что можно сделать с помощью линейного трансформатора.

Рис. 49,13. Резонансный волномер с острой резонансной настройкой.

Последний можно выполнить, например, в виде перемычки соединяющей внешний и внутренний проводники (на рис. 49.13 показана пунктиром), размещаемой таким образом, чтобы зажимы трансформатора с большим значением сопротивления (ср. §§ 27, 28) совпадали с точкой отсчета Тогда преобразуется в при этом тем больше, чем сильнее связь, обусловливаемая перемычкой. Следовательно, таким путем можно увеличить в раз поступающую на детектор мощность, а вместе с тем соответственно и выпрямленный ток. Практически верхнюю границу значений выпрямленного тока определяют активные потери в схеме, поскольку они при трансформации тоже увеличиваются.

Рис. 49.14. Вспомогательные построения к рис. 49.13.

Использование перемычки, применяемой в качестве линейного трансформатора, в данном случае желательно еще и потому, что через нее легко отвести выпрямленный ток детектора. К выводу детектора, соединенному по постоянному току с внутренним проводником, прикладывается потенциал внешнего проводника, а другой вывод детектора, как это видно из рис. 49.13, изолирован от внешнего проводника по постоянному току емкостью С. При изменении длины внутренней полости волномера точка, соответствующая сопротивлению генератора в отсчетном сечении А.

перемещаётся по окружности постоянного рассогласования в сторону от Чем сильнее рассогласование, тем меньше Незначительного изменения длины линии достаточно для того, чтобы уменьшить вдвое поступающую в детектор мощность. Аналогично изменению длины линии влияет и изменение частоты. Таким образом, чем меньше или тем больше при настройке выпрямленный ток детектора и одновременно острее резонансная кривая волномера или камеры измерительной линии.

Как уже говорилось в § 44, большое значение коэффициента трансформации соответствует слабой связи. Следовательно, рассматриваемый случай является частным случаем согласования сопротивлений, когда повышения остроты резонансной настройки добиваются посредством осуществления слабой связи с детектором, вносящим в контур определенное затухание.

<< Предыдущий параграф Следующий параграф >>
Оглавление