Главная > Физика > Физика дифракции
<< Предыдущий параграф
Следующий параграф >>
<< Предыдущий параграф Следующий параграф >>
Макеты страниц

6.2.2. Фурье-преобразования функции формы

Условия Брэгга или Лауэ относятся к случаю прохождения сферы Эвальда через точку обратной решетки. Более подробное рассмотрение указанных дифракционных условий показывает, что

для падающих плоских монохроматических волн интенсивность дифрагированного излучения будет соответствовать почти плоскому сечению распределения рассеивающей способности с весом Если в условиях эксперимента расходимость падающего пучка, конечный угол регистрации излучения детектором и разброс длин волн падающего излучения в совокупности определяют рассеивающий объем (как было описано в предыдущей главе), который имеет размеры, намного превышающие размеры то наблюдаемая интенсивность может соответствовать трехмерному интегрированию по пику рассеивающей способности и, таким образом, быть пропорциональной Иначе, тонкий рассеивающий диск может проходить через пик с постоянной скоростью, так что наблюдаемая интенсивность, интегрируемая по времени, будет пропорциональна интегралу по таким образом, будет пропорциональна

Для рентгеновских лучей и нейтронов пики рассеивающей способности очень резкие. Приближение кинематического рассеяния можно использовать для совершенных областей кристалла, которые по своим размерам в несколько тысяч раз превосходят размеры элементарной ячейки, так что размеры распределения будут в несколько тысяч раз меньше размеров элементарной ячейки обратного пространства.

В качестве типичного значения возьмем полуширину равную Расходимость падающего пучка рад будет давать сферу Эвальда толщиной около для точки обратной решетки с к эффекту расходимости будет добавляться разброс длин волн падающего излучения. Следовав тельно, даже для одной области кристалла такого размера и для благоприятных дифракционных условий было бы невозможно увидеть какие-либо детали функции Можно зарегистрировать лишь интегральную интенсивность.

Однако, используя легко доступные источники излучения, получаем настолько незначительные интенсивности излучения, рассеянного такими малыми областями, что их нельзя наблюдать. Кристаллы, которые обычно используются для дифракции при условиях, близких к кинематическим, несовершенны, и их можно рассматривать как совокупности очень большого числа малых областей с размерами указанного выше порядка или как мозаику, состоящую из малых кристалликов с разбросом ориентаций, возможно, от до рад. В этих условиях можно считать, что сфера Эвальда разрезается совокупностью очень большого числа слегка повернутых друг относительно друга конфигураций обратных решеток, или, что эквивалентно, можно считать, что распределение обратного пространства для одного усредненного кристалла разрезается еще более уширенной сферой Эвальда. В таком рассмотрении становится еще более очевидным, что можно

видеть лишь результат интегрирования по всему пику рассеивающей способности и никакой информации относительно отдельных составляющих функций получить нельзя

<< Предыдущий параграф Следующий параграф >>
Оглавление