Главная > Физика > Физика дифракции
<< Предыдущий параграф
Следующий параграф >>
<< Предыдущий параграф Следующий параграф >>
Макеты страниц

1.2.2. Электромагнитные волны

В случае электромагнитных волн волновое уравнение обычно записывается для векторов электрического или магнитного полей или например,

где диэлектрическая проницаемость, или диэлектрическая постоянная, а магнитная проницаемость среды. Скорость волн в свободном пространстве составляет

Для большинства целей векторная природа амплитуды волны не имеет значения. Например, для простых экспериментов по рассеянию с использованием неполяризованного падающего излучения единственным следствием векторных свойств является умножение рассеянной интенсивности на поляризационный фактор, который зависит только от угла рассеяния. Следовательно, как правило, мы можем упростить рассмотрение, предполагая, что функция амплитуды - скалярная величина, которая является решением волнового уравнения

За исключением специальных случаев, можно предположить, что Диэлектрическая проницаемость в [а следовательно, показатель преломления или скорость является функцией положения в пространстве, соответствующего изменению электронной плотности.

Для чисто упругого рассеяния необходимо учитывать только одну частоту Как мы увидим ниже, если имеется несколько частот, то интенсивность можно рассчитывать для каждой длины волны отдельно, а затем складывать полученные значения. Следовательно, можно предположить, что волновая функция имеет вид

Тогда, поскольку нолноное уравнение (1.2) примет вид

или

где равно или и называется волновым числом.

Для рентгеновских лучей диэлектрическая проницаемость и показатель преломления очень близки к единице.

<< Предыдущий параграф Следующий параграф >>
Оглавление