Главная > Физика > Физика дифракции
<< Предыдущий параграф
Следующий параграф >>
<< Предыдущий параграф Следующий параграф >>
Макеты страниц

2.3.11. Конечный цуг волн

Обращение первой формулы в разд. 2.3.9 дает

Если волновой цуг, описанный функцией косинуса, ограничим определенной длиной путем умножения на функцию щели шириной В, то

Использование теоремы умножения дает

Таким образом, распределение амплитуды в обратном пространстве будет описываться суммой двух функций, имеющих форму и расположенных на оси и на расстояниях и от начала координат (фиг. 2.5). Если В намного превышает период цуга 21 А, то оба пика функции будут более узкими, чем разделяющее их расстояние, и они не будут заметно перекрываться. Тогда распределение интенсивности будет очень близко к выражению

Такое приближение оказывается полезным для многих целей, однако его нельзя использовать в случае, если длина волнового цуга В лишь в несколько раз превышает длину волны.

Фиг. 2.5. Цуг волн, ограниченный умножением на функцию щели, и его фурье-преобразование; уравнение (2.48).

<< Предыдущий параграф Следующий параграф >>
Оглавление