Главная > Физика > Физика дифракции
<< Предыдущий параграф
Следующий параграф >>
<< Предыдущий параграф Следующий параграф >>
Макеты страниц

2.3.7. Прямоугольная апертура

В двумерной форме, рассмотренной в разд. 2.3.4, мы определяем функцию прохождения для прямоугольной апертуры как

Тогда

так что для дифракции на прямоугольной апертуре распределение интенсивности имеет вид

Максимум интенсивности находится в точке и имеет величину Интенсивность, равная нулю, получается через интервалы вдоль направления и параллельного оси х, и через интервалы вдоль направления как показано на фиг. 2.3.

Фиг. 2.3. Схематическое изображение фурье-преобразовання для прямоуголь» ной апертуры; уравнение (2.43).

Таким образом, функция интенсивности спадает, осциллируя в каждом направлении. Размеры распределения в обратном пространстве обратно пропорциональны размерам в реальном пространстве. Интегрирование по всему пику дает, как и следовало ожидать, интегральную интенсивность, равную т.е. площади апертуры.

<< Предыдущий параграф Следующий параграф >>
Оглавление