Главная > Физика > Физика дифракции
<< Предыдущий параграф
Следующий параграф >>
<< Предыдущий параграф Следующий параграф >>
Макеты страниц

9.1.4. Экстинкционные контуры

На практике неудобно записывать кривую качания, поворачивая для этого тонкий совершенный кристалл в электронном пучке. Вместо этого можно использовать любой из двух методов. Так, например, можно наблюдать в электронном микроскопе светлопольные или темнопольные изображения равномерно изогнутой плоскопараллельной кристаллической пластинки. Для плоской падающей волны угол падения на плоскости решетки меняется при перемещении электронного пучка вдоль кристалла, как показано на фиг. 9.2. Интенсивность прошедшего и дифракционного пучков в любой точке выходной поверхности будет зависеть от ошибки возбуждения для плоскостей решетки в данной точке, и при постоянной кривизне кристалла ошибка возбуждения будет меняться вдоль кристалла почти линейно. Тогда, если в изображении участвуют дифракционные пучки, интенсивность в результирующем изображении будет меняться, согласно (9.4), как функция расстояния вдоль кристалла, эквивалентная изменению Прямые проходящие пучки дадут светлопольное изображение, которое в этом случае, если пренебречь поглощением, покажет изменение интенсивностей

Таким образом, изображение изогнутого кристалла будет пересекаться экстинщионными контурами, темными на светлом поле и светлыми на темном, которые имеют форму сильных и побочных слабых полос, отмечающих те части кристалла, которые

Фиг. 9.3. (см. скан) Электронная микрофотография тонкого кристалла золота, на которой видны экстинкционные контуры, относящиеся к кристаллу, изогнутому в двух измерениях. Центр «звезды» соответствует направлению

находятся в точной ориентации и дают по этой причине дифракционный пучок

На фиг. 9.3 показано изображение кристалла, изогнутого в двух направлениях. Экстинкционные контуры, как правило, образуются в виде рядов параллельных линий, соответствующих более высоким положительным и отрицательным порядкам

Фиг. 9.4. Образование дифракционной картины в сходящемся пучке. а — в реальном пространстве; в обратном пространстве, где сфера Эвальда для каждого направления падения дает свое пересечение с распределением рассеивающей способности.

отражения, т. е. систематическому ряду, такому, как Тот факт, что ряды параллельных линий в общем не имеют вид простых контуров, как предполагает двухволновая теория и проиллюстрировано на фиг. 9.2, есть отчасти следствие пренебрежения в двухволновой теории, приведенной выше, действием поглощения и частично обязан присутствию -волновых динамических дифракционных эффектов, которые специально исключены из двухволновой трактовки. Другое подтверждение присутствия -волновых динамических эффектов рассеяния, включающих в этом случае несистематические взаимодействия, — это то, что в точках, где пересекаются непараллельные экстинкционные контуры, интенсивности контуров никоим образом не складываются, но могут флуктуировать в широком диапазоне.

<< Предыдущий параграф Следующий параграф >>
Оглавление