Главная > Физика > Уравнения в частных производных математической физики
<< Предыдущий параграф
Следующий параграф >>
<< Предыдущий параграф Следующий параграф >>
Макеты страниц

Глава V. ПРОДОЛЬНЫЕ КОЛЕБАНИЯ СТЕРЖНЯ

§ 1. Дифференциальное уравнение продольных колебаний однородного стержня постоянного сечения. Начальные и граничные условия

Рассмотрим однородный стержень длины т. е. тело цилиндрической или какой-либо иной формы, для растяжения или изгибания которого надо приложить известное усилие. Последнее обстоятельство и отличает даже самый тонкий стержень от струны, которая, как мы знаем, гнется свободно.

В настоящей главе мы займемся приложением метода характеристик к изучению продольных колебаний стержня, причем ограничимся исследованием только таких колебаний, при которых поперечные сечения перемещаясь вдоль оси стержня, остаются плоскими и параллельными друг другу (рис. 6). Подобное допущение оправдано, если поперечные размеры стержня будут невелики по сравнению с его длиной.

Рис. 6

Если несколько растянуть или сжать стержень вдоль продольной оси, а затем предоставить самому себе, то в нем возникнут продольные колебания. Направим ось вдоль оси стержня и будем считать, что в состоянии покоя концы стержня находятся в точках Пусть абсцисса некоторого сечения стержня, когда последний находится в покое. Обозначим через смещение этого сечения в момент времени тогда смещение сечения с абсциссой будет равно

Отсюда ясно, что относительное удлинение стержня в сечении с абсциссой х выражается производной

Считая теперь, что стержень совершает малые колебания, можно вычислить в этом сечении натяжение Действительно» применяя закон Гука, найдем, что

где модуль упругости материала стержня, площадь его поперечного сечения. Возьмем элемент стержня, заключенный

между двумя сечениями, абсциссы которых в состоянии покоя соответственно равны На этот элемент действуют силы натяжения приложенные в этих сечениях, и направленные вдоль оси Результирующая этих сил имеет величину

и направлена также вдоль . С другой стороны, ускорение элемента равно вследствие чего мы можем написать равенство

где объемная плотность стержня. Положив

и сократив на получим дифференциальное уравнение продольных колебаний однородного стержня

Форма этого уравнения показывает, что продольные колебания стержня носят волновой характер, причем скорость а распространения продольных волн определяется формулой (4).

Если на стержень действует еще внешняя сила рассчитанная на единицу его объема, то вместо (3) получим

откуда

Это есть уравнение вынужденных продольных колебаний стержня. Как и вообще в динамике, одного уравнения движения (6) недостаточно для полного определения движения стержня. Нужно задать начальные условия, т. е. задать смещения сечений стержня и их скорости в начальный момент времени

где и заданные функции в интервале (

Кроме того, должны быть заданы граничные условия на концах стержня. Так, например:

1) Стержень закреплен на обоих концах, т. е.

в любой момент времени

2) Один конец стержня закреплен, другой свободен, т. е.

в любой момент времени На свободном конце натяжение равно нулю (нет внешних сил) и, следовательно,

3) Оба конца стержня свободны, т. е.

в любой момент времени

Таким образом, задача о продольных колебаниях однородного ограниченного стержня сводится к решению уравнения (6), удовлетворяющему начальным условиям (7) и одному из граничных условий (8), (9), (10).

<< Предыдущий параграф Следующий параграф >>
Оглавление