Главная > Физика > Уравнения в частных производных математической физики
<< Предыдущий параграф
Следующий параграф >>
<< Предыдущий параграф Следующий параграф >>
Макеты страниц

§ 4. Метод станционарной фазы

Стоке (1850 г.) и Кельвин (1887 г.) указали метод приближенного вычисления интегралов типа полученных выше, который получил название метода стационарной фазы и нашел многочисленные применения и обобщения. Мы изложим этот метод без строгого обоснования.

Рассмотрим интеграл

где — такие вещественные функции, что на большей части интервала интегрирования, за исключением некоторых окрестностей точек, в которых при изменении функции на функция меняется лишь на малую долю своего первоначального значения. Интервал интегрирования предполагается достаточно большим, чтобы содержать большое число колебаний функции

При интегрировании по участкам, на которых функция быстро изменяется, вещественная и мнимая части подынтегрального выражения часто меняют знак, вследствие чего значение интеграла почти не меняется. Лищь в окрестностях точек, где интеграл может получить значительные приращения.

Метод стационарной фазы состоит в том, что, руководствуясь изложенными соображениями, интегрирование проводят только в окрестности тех точек, в которых производная от равна нулю, пренебрегая всеми другими участками интервала интегрирования. Пусть — корни уравнения

причем при вторая производная Обозначим через малые отклонения аргумента I от т. е. положим

В первом приближении в малой окрестности точки имеем

Подставляя это выражение в (54) и принимая во внимание все сказанное выше, можем написать

где суммирование производится по всем значениям а интегрирование ведется в малой окрестности точек Вследствие колебания подынтегральной функции без существенной погрешности можно положить

где равно или в зависимости от того, больше или меньше нуля вторая производная при Окончательно,

в первом приближении получим

Приближение (56) дает хорошие результаты, вообще говоря, только в том случае, если в окрестности члены ряда

убывают достаточно быстро.

Применим метод стационарной фазы к задаче о кольцевых волнах, которую мы рассматривали в предыдущем параграфе.

Предположим для простоты, что глубина бассейна неограниченна и в начальный момент времени в начале координат действует "единичное возмущение" (см. задачу 2 к предыдущему параграфу). Единичное возмущение отображает тот случай, когда первоначально поверхность жидкости возмущена только в ближайшей окрестности начала координат, причем это возмущение представляет впадину единичного объема, симметричную относительно начала. Легко видеть, что при единичном возмущении (см., например, упомянутую задачу), в силу чего формула (53) примет вид

Будем искать приближенное значение при достаточно больших

При малых подынтегральное выражение близко к нулю, следовательно, участки промежутка интегрирования, определяющие значения интеграла, нужно искать не при малых Поэтому значения соответствующие этим участкам, можно считать большими и, принимая во внимание асимптотическое представление (29) гл. XIII, положить

Далее, согласно (46) при

Подставляя приведенные выражения в (57), получим

Интеграл от второго слагаемого в правой части в соответствии с идеями метода стационарной фазы следует положить равным нулю. Действительно, выражение при не имеет ни максимумов, ни минимумов. Следовательно, его производная по не обращается в нуль в области интегрирования и сумма (56) равна нулю.

Уравнение

имеет единственный корень

Далее найдем, что

и согласно (56) получим

Подстановка сюда из (58) после простых выкладок приводит к окончательному соотношению, справедливому при достаточно больших

Проанализируем полученную формулу.

Фиксируя видим, что с ростом профиль поверхности жидкости образуется все более и более длинными волнами безгранично убывающей высоты, заканчиваясь бесконечно длинным "горбом", высота которого обращается в нуль только в бесконечности. Наоборот, фиксируя видим, что колебания в каждой данной точке вначале происходят медленно и имеют малую амплитуду, с течением же времени они неограниченно убыстряются и возрастают по амплитуде.

Ограничимся, опуская подробное исследование, краткими замечаниями, относящимися к этим результатам. Прежде всего отметим, что скорость распространения возмущения оказывается бесконечно большой. Действительно, невозмущенная область при любом конечном отсутствует. Легко показать, что это обстоятельство является прямым следствием предположения о несжимаемости жидкости. Практически любая жидкость сжимаема, чем обусловливается отсутствие бесконечно быстро распространяющихся компонент волнения.

Далее мы пришли к выводу о неограниченном возрастании амплитуды колебаний с течением времени. Легко показать, что

он обусловлен предположением о бесконечно малой величине площади начальной впадины, тогда как объем ее принят конечным. Вследствие этого амплитуда начального возмущения оказывается бесконечно большой. Распространение этой "бесконечной амплитуды" и приводит к неограниченному нарастанию амплитуд высокочастотных компонент. Как показывает подробное исследование, при конечной площади области начальной впадины, волны, длина которых существенно меньше ее поперечника, исходя из разных точек впадины, взаимно погашаются вследствие интерференции. Поэтому практически высокочастотная компонента, содержащая волны существенно меньшей длины, чем поперечник области начального возмущения, как бы "обрезается" и никакого неограниченного возрастания амплитуды не получается.

С учетом сделанных замечаний (обрезание мгновенно распространяющейся компоненты и коротких волн) формула (59) дает правильную картину распространения волнения. Сначала, расходясь из первоначально локализованного "волнового пакета", в произвольную точку наблюдения приходят длинные волны, имеющие большую скорость распространения. Затем точки наблюдения достигают более короткие волны, которые оказываются имеющими большую амплитуду. По мере удаления от центра возмущения горбы и впадины растягиваются (что отражает происходящую дисперсию волн). Если следить за распространением отдельного горба, то он как бы оказывается принадлежащим волне все большей длины, в соответствии с чем горбы (вообще точки одинаковой фазы движения) распространяются с ускорением. Величина их быстро падает. Все это и дает картину, которую можно наблюдать, бросив в воду камень.

<< Предыдущий параграф Следующий параграф >>
Оглавление